i~ Во многих теплотехнических расчетах энергетического и другого оборудования, в особенности при расче-? те динамических характеристик теплообменников, паро-; генераторов, атомных реакторов, турбоустановок и ^энергетических блоков в целом, наряду с данными : и термодинамических свойствах воды и водяного пара ^ необходимо располагать достаточно надежными данными ' о важнейших термодинамических производных, харак-L теризующих скорость изменения термодинамических ве-'- личин в различных процессах в зависимости от парамет-; ров рабочего тела.
: Потребность в таких данных особенно возросла : в связи с тем, что в настоящее время специалистами ВТИ, ЦНИИКА, ЦКТИ и МО ЦКТИ разработана типовая-методика динамических расчетов котлоагрегатов : методом математического моделирования.
До последнего времени определение указанных производных представляло значительные трудности и для ряда областей параметров состояния не могло быть выполнено с требуемой точностью, так как издававшие-ся ранее таблицы свойств водяного пара в этих областях составлялись графическим путем (без привлечения • уравнений состояния) со сравнительно редким шагом по давлению и температуре. Это в первую очередь относится к области, близкой к критической точке, надкритической области и областям, прилегающим к линии насыщения, где термодинамические свойства претерпевают наиболее сильные изменения.
Только в 1968 г. впервые была разработана и утверждена в качестве международной система уравнений состояния для точного описания термодинамических свойств воды и водяного пара, охватывающая всю область параметров состояния, представляющую практический интерес. Эта система уравнений с высокой точностью описывает наиболее достоверные экспериментальные данные, полученные в разных странах в результате осуществления международной программы исследований термодинамических свойств воды и водяного пара.
На основе указанной системы уравнений в Советском Союзе были составлены я в 1969 г. опубликованы новые таблицы водяного пара [1], а в 1973 г. выпущена крупномасштабная диаграмма энтальпия-энтропия (ft, s) водяного пара [2].
Эти материалы являются нормативными для теплотехнических расчетов процессов и аппаратов, в которых в качестве теплоносителя или рабочего тела используются вода или водяной пар.
Естественно, необходимо, чтобы значения термодинамических производных были согласованы с указанными нормативными материалами, т. е. с международной системой уравнений. Расчет производных по другим •уравнениям, например по уравнению Кейса и др. [3], не будет обеспечивать такого согласования, причем рас-
хождения могут быть значительными, в особенности в таких интересующих практику областях параметров состояния,, как околокритическая область и область, прилегающая к кривой насыщения. С этой точки зрения следует признать совершенно неприемлемым выполненное впервые в (4] определение производных (dv/dh)p и (dv/dp)h по устаревшим таблицам VDI графическим методом.
В связи с изложенным в настоящем справочнике приводятся значения наиболее употребительных в технических расчетах термодинамических производных, вычисленных по международной системе уравнений. Подробное описание этой системы уравнений приведено в [1].
Вся область параметров состояния, охватываемая международной системой, разбита на ряд подобластей, для которых составлены отдельные уравнения. На рис. 1 на р, /-диаграмме показаны эти подобласти.
Для подобласти / термодинамические величины! — удельный объем v, энтальпия h, энтропия s, изобарная теплоемкость ср представлены в виде функций от давления р и температуры Т; для подобластей 2 — 4 давление р и указанные величины представлены в виде функций удельного объема и температуры.
В справочнике приведены в зависимости от температуры по изобарам значения следующих термодинамических производных:
fdv \ fdv \ /dv \ [до \
(вт}; (W)p' (-*)„' 'va^.y
fdh \ fdv i p /dv\ /dh\ fdv \
(dp)T' Ms T(l)t)h> (3t)v> (&),•
v fdp\ а также показателя адиабаты k = — — f -g— 1
fdP\ — У2 ( ~jT- ] •
Значения указанных величин вьшислены для диапазонов давлений от 0,1 до 50 МПа и температур от О до 600°С.
В некоторых случаях в теплотехнических расчетах вместо производных от удельного объема удобнее пользоваться производной от плотности, например вместо (ди/дТ)р производной (др/дТ)Р. Значения этих производных легко могут быть определены по данным, приведенным в справочнике, с помощью простого соотношения вида
f^L\ _ ' fdv \ (9Г}„- v*(dT]»-
СОДЕРЖАНИЕ
Введение.............. 3
Таблица I. Частные производные при постоянном давлении (dv/dT)p, (dv/dh)p, (dv/ds)p и постоянной температуре (dv/dp)T, (dh/dp)T......... 7
р
Таблица II. Частные производные (dv/dp)h, — (до/dp) h,
(dh/dp)v, (ди/др)„ показатель адиабаты k и скорость
звука w............. 70
Таблица III. Частные производные (dv/dT)p, (dv/dp)T и
(dh/dp)T в критической области ....... 133
Диаграммы термодинамических производных
(dv/dT)p, /-диаграммы.......... 220
(dv/dh)p, /-диаграммы ......... 224
(dv/ds)p, /-диаграммы.......... 229
(dv/dp)T, /-диаграммы ......... 233
(dh/dp)T, /-диаграммы.......... 238
(dvfdp)h, /-диаграммы.......... 243
p/v(dvfdp)h, /-диаграммы......... 247
p/v(dvfdp)h, /г-дяаграмма......... 250
(dh/dp)v, /-диаграммы ......... 251
(dv/dp),, /-диаграммы.......... 256
w, /-диаграммы............ 260
Список литературы............ 263
Цена: 300руб.
